Закон сохранения количества движений

Закон сохранения количества движений

Из теоремы об изменении количества движения системы можно получить следующие важные следствия.

1. Пусть сумма всех внешних сил, действующих на систему, равна нулю:

Тогда из уравнения (20) следует, что при этом Таким образом, если сумма всех внешних сил, действующих на систему, равна нулю, то вектор количества движения системы будет постоянен по модулю и направлению.

2. Пусть внешние силы, действующие на систему, таковы, что сумма их проекций на какую-нибудь ось (например, ) равна нулю:

Тогда из уравнений (20) следует, что при этом Таким образом, если сумма проекций всех действующих внешних сил на какую-нибудь ось равна нулю, то проекция количества движения системы на эту ось есть величина постоянная.

Эти результаты и выражают закон сохранения количества движения системы. Из них следует, что внутренние силы изменить количество движения системы не могут. Рассмотрим некоторые примеры.

Явление отдачи или отката. Если рассматривать винтовку и пулю как одну систему, то давление пороховых газов при выстреле будет силой внутренней. Эта сила не может изменить количество движения системы, равное до выстрела кулю. Но так как пороховые газы, действуя на пулю, сообщают ей некоторое количество движения, направленное вперед, то они одновременно должны сообщить винтовке такое же количество движения в обратном направлении. Это вызовет движение винтовки назад, т. е. так называемую отдачу. Аналогичное явление получается при стрельбе из орудия (откат).

Работа гребного винта (пропеллера). Винт сообщает некоторой массе воздуха (или воды) движение вдоль оси винта, отбрасывая эту массу назад. Если рассматривать отбрасываемую массу и самолет (или судно) как одну систему, то силы взаимодействия винта и среды, как внутренние, не могут изменить суммарное количество движения этой системы. Поэтому при отбрасывании массы воздуха (воды) назад самолет (или судно) получает соответствующую скорость движения вперед, такую, что общее количество движения рассматриваемой системы остается равным нулю, так как оно было нулем до начала движения.

Аналогичный эффект достигается действием весел или гребных колес

Реактивное движение. В реактивном снаряде (ракете) газообразные продукты горения топлива с большой скоростью выбрасываются из отверстия в хвостовой части ракеты (из сопла ракетного двигателя). Действующие при этом силы давления будут силами внутренними и не могут изменить количество движения системы ракета — продукты горения топлива. Но так как вырывающиеся газы имеют известное количество движения, направленное назад, то ракета получает при этом соответствующую скорость, направленную вперед. Величина этой скорости будет определена в § 114.

Обращаем внимание на то, что винтовой двигатель (предыдущий пример) сообщает объекту, например самолету, движение за счет отбрасывания назад частиц той среды, в которой он движется. В безвоздушном пространстве такое движение невозможно. Реактивный же двигатель сообщает движение за счет отброса назад масс, вырабатываемых в самом двигателе (продукты горения). Движение это в равной мере возможно и в воздухе, и в безвоздушном пространстве.

При решении задач применение теоремы позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы. Поэтому рассматриваемую систему надо стараться выбирать так, чтобы все (или часть) заранее неизвестных сил сделать внутренними.

Закон сохранения количества движения удобно применять в тех случаях, когда по изменению поступательной скорости одной части системы надо определить скорость другой части. В частности, этот закон широко используется в теории удара.

Задача 126. Пуля массой , летящая горизонтально со скоростью и, попадает в установленный на тележке ящик с песком (рис 289). С какой скоростью начнет двигаться тележка после удара, если масса тележки вместе с ящиком равна

Решение. Будем рассматривать пулю и тележку как одну систему Это позволит при решении задачи исключить силы, которые возникают при ударе пули о ящик. Сумма проекций приложенных к системе внешних сил на горизонтальную ось Ох равиа нулю. Следовательно, или где — количество движения системы до удара; — после удара.

Так как до удара тележка неподвижна, то .

После удара тележка и пуля движутся с общей скоростью, которую обозначим через v. Тогда .

Приравнивая правые части выражений , найдем

Задача 127. Определить скорость свободного отката орудия, если вес откатывающихся частей равен Р, вес снаряда , а скорость снаряда по отношению к каналу ствола равна в момент вылета .

Решение. Для исключения неизвестных сил давления пороховых газов рассмотрим снаряд и откатывающиеся части как одну систему.

Пренебрегая за время движения снаряда в канале ствола сопротивлением откату и силами , которые очень малы по сравнению с силами давления пороховых газов, вызывающих откат, найдем, что сумма приложенных к системе внешних сил равна нулю (рис. 290; откатывающиеся вместе со стволом части на нем не показаны). Тогда , а так как до выстрела система неподвижна то и в любой момент времени

Обозначим скорость откатывающихся частей в конечный момент через v. Тогда абсолютная скорость снаряда в этот момент равна Следовательно,

Если бы была известна абсолютная скорость вылета снаряда то в равенство (а) вместо вошла бы сразу величина откуда

Знак минус в обоих случаях указывает, что направление v противоположно и.

Подчеркиваем, что при вычислении полного количества движения системы иадо учитывать абсолютные скорости движения ее частей.

stu.sernam.ru

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и .

Закон сохранения количества движения системы

При отсутствии напряжений сдвига, массовых сил и химических реакций закон сохранения количества движения системы с одинаковыми твердыми частицами одного сорта имеет вид [c.279]

Эти результаты и выражают закон сохранения количества движения системы. Из них следует, что внутренние силы изменить количество движения системы не могут. Рассмотрим некоторые примеры. [c.283]

Законы сохранения количества движения системы получаются как частные случаи теоремы об изменении количества движения для системы в зависимости от особенностей системы внешних сил, приложенных к рассматриваемой механической системе, а для одной точки — от особенностей сил, действующих на точку. Внутренние силы при этом могут быть любыми, так как они не влияют на изменение количества движения системы. [c.261]

Применим закон сохранения количества движения системы для объяснения принципа реактивного движения. Пусть, [c.261]

Применим закон сохранения количества движения системы для объяснения принципа реактивного движения. Пусть, например, система состоит из двух сочлененных твердых тел, находящихся в покое, и свободных от действия внешних сил. Тогда для рассматриваемой системы количество движения все время постоянно и равно нулю. Допустим, что при взрыве пиропатрона (действие внутренних сил) первому телу массой сообщена скорость Нх- Тогда скорость вто- [c.288]

Так как проекция всех внешних сил, действующих на рассматри ваемую систему, на ось Ох равна нулю и в начальный момент количество движения этой системы равно нулю, то по закону сохранения количества движения системы относительно оси Ох получим [c.590]

Этот опыт аналогичен опыту с человеком, идущим по вагонетке (задача 95), который демонстрирует закон сохранения количества движения системы. [c.613]

Последние равенства представляют собой основные уравнения движения системы плоских вихрей. Эти уравнения выражают закон, вполне аналогичный известному из механики закону сохранения количества движения системы при отсутствии внешних сил роль масс в этом законе играют здесь циркуляции отдельных вихрей Г ). [c.251]

В этом заключается закон сохранения количества движения системы материальных точек, который можно представить в виде [c.307]

Поясним значение закона сохранения количества движения системы на следующем примере. [c.372]

Формулы (57), (58) и законы сохранения количества движения системы (53) и выявляют те классы задач механики, для которых применение теоремы об изменении количества движения системы позволяет провести решение кратчайшим путем. [c.375]

Из закона сохранения количества движения системы относительно репера Е вытекает справедливость следующего равенства [c.159]

Механический смысл этого интеграла — закон сохранения количества движения системы вдоль оси Ох. Этот результат можно было бы также получить из теоремы об изменении количества движения (см. 4.8). [c.104]

Закон сохранения количества движения удобно применять в тех случаях, когда по изменению поступательной скорости одной части системы надо определить скорость другой части. В частности, этот закон широко используется в теории удара. [c.283]

Из формул (74), (75) и (78) следует, что законы сохранения, сформулированные в 2—4 этой главы, могут быть сформулированы и в неинерциальных системах отсчета, однако при иных условиях, чем это имело место в инерциальных системах. Так, например, в инерциальных системах закон сохранения количества движения или кинетического момента имел место в тех случаях, когда главный вектор или соответственно главный момент внешних сил был равен нулю, в частности, в замкнутой системе, на которую по определению не действуют внешние силы. Иначе обстоит дело в неинерциальных системах отсчета. Даже для замкнутой системы в неинерциальной системе отсчета, вообще говоря, не выполняются законы сохранения количества движения и кинетического момента. Для того чтобы количество движения и кинетический момент не изменялись в неинерциальных системах отсчета, нужно, чтобы были равны нулю главный вектор (или соответственно главный момент), составленный совместно для внешних сил и сил инерции. Ясно, что это может иметь место лишь при специальных условиях. Поэтому случаи, когда к не-инерциальным системам можно применять законы сохранения количества движения и кинетического момента, значительно более редки и носят частный характер. [c.106]

Совершенно аналогично, используя преобразования типа (80) для сдвига не вдоль оси х, а вдоль осей у п г, устанавливаем сохранение проекций количества движения на оси у н z соответственно. Таким образом, закон сохранения количества движения при движении замкнутой системы в потенциальном поле полностью доказан. [c.292]

Из теоремы об изменении количества движения для точки и системы при некоторых условиях для внешних сил можно получить так называемые первые интегралы системы дифференциальных уравнений точки и системы. Эти первые интегралы называют законами сохранения количества движения или проекции количества движения на ось. Рассмотрим эти законы сохранения для точки и системы одновременно, считая материальную точку механической системой, состоящей из одной точки. [c.261]

Изменение скорости точки 6v2 за время с1/, вызванное изменением ее массы в отсутствие действия силы Р, определяют по теореме об изменении количества движения системы постоянной массы. Так как механическая система, состоящая из точки переменной массы и отделившихся от нее частиц, свободна от действия внешних сил, то ее количество движения является постоянной величиной. Внутренние силы взаимодействия точки с отделяющимися частицами не изменяют количества движения рассматриваемой системы. Применяя закон сохранения количества движения за промежуток времени от г до г + 6.1, имеем [c.536]

Равенство (14), или (15) выражает в аналитической форме закон сохранения количества движения механической системы и представляет собой первый векторный интеграл дифференциальных уравнений движения (3, 102) для того случая, когда главный вектор внешних сил равен нулю. [c.576]

Если на рассматриваемую систему не будут действовать внешние силы, то тогда, как известно, будет иметь место закон сохранения количества движения этой системы [c.594]

Первую зависимость можно получить также из закона сохранения количества движения данной системы тел. [c.122]

Решение задач на определение вектора Q ( вектор Q = S iопределяется по величине и направлению по его проекциям на оси выбранной системы координат) и использование закона сохранения количества движения системы из двух или нескольких тел особых трудностей не вызывает, т.к. аналогичные задачи решаются при изучении раздела Механика» в школьном курсе физики. Остальные задачи являются, как правило, узкоспециальными. При необходимости эти задачи рекомендуется рассмотреть самостоятельно. [c.124]

Тогда в соотвегствии с законом сохранения количества движения системы (см. [2, 112]) проекция количества движения системы на эту ось есть величина постоянная. [c.77]

Таким образом, для случая движения в потенциальных полях мы получили из теоремы Нётер все законы сохранения, которые были рассмотрены выше. Теорема Нётер вскрыла природу их возникновения, связанную с инвариантностью уравнений движения при различных преобразованиях координат и времени. Закон сохранения энергии является следствием инвариантности уравнений консервативной системы при сдвиге вдоль оси времени, закон сохранения количества движения — результат инвариантности уравнений замкнутой системы по отношению к сдвигам вдоль осей координат, а закон сохранения кинетического момента — результат инвариантности уравнений замкнутой системы по отношению к поворотам вокруг осей координат. [c.293]

Если главный вектор внешних сил равен пулю, т. е. система изолирована от воздействий виеи1иих по отношению к ней тел, то количество движения системы будет сохраняться во времени как по величине, так и по иаиравленню. В этом заключается закон сохранения количества движения. [c.109]

Мы можем сформулировать закон сохранения количества движения следующим образом если внешние силы отсутствуют или главный векпюр внешних сил, действуюш,их на механическую систему, равен нулю, то вектор количества движения механической системы остается постоянным по модулю и направлению и равным своему начальному значению. [c.576]

Если в начальный момент ( =0) Qo=0, то, очевидно, =0 в любой момент движения. Из закона сохранения количества движения мы видим, что внутренние силы не могут из.менить суммарное количество движения системы. [c.576]

Как формулируются законы сохранения количества движения мех. системы 7 Приведите примеры выпoлf eния этих законов. [c.183]

Смотреть страницы где упоминается термин Закон сохранения количества движения системы : [c.18] [c.577] [c.33] [c.311] [c.210] [c.262] [c.510] [c.508] [c.132] Смотреть главы в:

mash-xxl.info

Закон сохранения количества движения

Если сумма всех внешних сил, действующих на систему равна нулю:

.

Тогда из уравнения (8.14) следует, что:

, т.е.: ,

а это означает, что , т.е..

Таким образом, если сумма всех внешних сил, действующих на систему равна нулю, то вектор количества движения системы будет постоянный по величине и направлению.

В случае, если внешние силы, действующие на систему таковы, что сумма их проекций на какую-нибудь ось (например, ОХ) равна нулю:

.

То тогда проекция количества движения системы на эту ось есть величина постоянная:

.

Эти результаты выражают закон сохранения количества движения системы. Отсюда следует, что внутренние силы системы не могут изменить вектор количества движения системы.

При решении задач с помощью закона сохранения главного вектора количеств движения, следует придерживаться следующей последовательности:

изобразить на рисунке все внешние силы;

выбрать систему координат;

записать теорему об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек в проекциях на оси координат;

если сумма проекций импульсов внешних сил на ось оказывается равной нулю, например, , то следует приравнять между собой проекции на эту ось главного вектора количеств движения системы в начальный и конечный моменты времени, т.е., гдеи, и из полученного уравнения определить искомую величину.

Задача 8.2 (36.3)

Определить главный вектор количеств движения маятника, состоящего из однородного стержня ОА весом Р₁ длиной 4r и однородного диска В весом Р₂ радиуса r, если угловая скорость маятника в данный момент равна ω.

В данной задаче система состоит из двух тел: стержня, длиной 4r и однородного диска радиусом r. Центр масс стержня находится в геометрическом центре (точка С), причем ОС=СА, центр масс диска находится в его геометрическом центре (точка В), так как тела однородные. Тогда для стержня вектор количества движения можно вычислить:

Так как , тогда модуль вектора количеств движения стержня будет:

.

Вектор направлен перпендикулярно стержнюОА. Для диска вектор количеств движения равен:

.

Скорость в точке В можно определить:

.

Тогда модуль будет равен:

.

Модуль вектора количеств движения системы определится следующим образом:

, тогда

Ответ: , вектор количеств движения направлен перпендикулярно стержнюОА.

Вопросы для самоконтроля:

Что такое количество движения материальной точки и механической системы?

Теорема об изменении количества движения в дифференциальной форме?

Теорема об изменении количества движения в интегральной форме?

Задачи, рекомендуемые для самостоятельного решения: 28.1. – 28.3., 36.1 – 36.12. [3].

Литература: [1] – [5].

Теорема об изменении момента количества движения точки

Моментом вектора относительно данного центра О или осиZ обозначается соответственно иназывается моментом количества движения или кинетическим моментом точки относительно центра или оси.

Вычисляется момент вектора так же как и момент силы.

– для момента вектора относительно центра:

.

– для момента вектора относительно оси:

,

где – кратчайшее расстояние между точкой приложения вектораи осью или центром;

studfiles.net

SBP-Program

получайте знания здесь

Что такое закон сохранения количества движения?

Закон сохранения количества движения рассмотрим на примере.

Закон сохранения количества движения пример

Пусть имеется изолированная система двух тел с массами m₁ и m₂. В течении времени Δt тела взаимодействуют. На тело m₁ действует сила F₁ со стороны тела m₂. На тело m₂ действует сила F₂ со стороны тела m₁.

где u₁ — скорость тела m₁ после взаимодействия с телом m₂.

где u₂ — скорость тела m₂ после взаимодействия с телом m₁.

Выражаем импульсы сил через количества движений, подставляя правые части соответствующих формул:

Группируем количества движений до и после взаимодействий:

Из полученной формулы видно, что количество движения системы двух тел не изменилось.

Если изолированная система тел состоит из более чем двух тел, то тела попарно взаимодействуют и, проводя рассуждения для каждой пары, приходим к выводу, что количество движения изолированной системы потоянно при любом числе элементов этой системы.

Формулировка закона сохранения количества движения

Формулировка закона сохранения количества движения:

Формула закона сохранения количества движения

Формула закона сохранения количества движения для случая наличия только двух тел в системе:

А как изменить количество движения изолированной системы тел? Если подействовать на такую систему внешней силой или силами, то количество движения системы измениться, но только при условии, что сумма импульсов этих внешних сил отлична от нуля.

sbp-program.ru

Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Закон сохранения импульса (количества движения)

Первыми двумя законами сохранения, установленными в науке, были законы сохранения массы и энергии. В физических законах движения, кроме того, часто используется закон сохранения импульса (количества, движения). В ядерных реакциях может происходить взаимопревращение массы и энергии, но их сумма обязательно должна сохраняться. Ядерная энергия получается только за счет исчезновения массы соотношение между массой и энергией было установлено Эйнштейном и носит его имя. Согласно соотношению Эйнштейна, = тс , где -энергия, т — соответствующая ей масса, а с — скорость света. В ядерных реакциях также происходит сохранение заряда. Когда ядро изотопа углерода-14 распадается с образованием ядра азота-14, это сопровождается испусканием электрона (происходит так называемый бета-распад) [c.96]

Закон сохранения импульса (количества движения) является общим выражением первого закона термодинамики [уравнение (1.10)] для контрольного объема (см. рис. 1-1). Импульс по определению равен произведению массы выделенного элемента жидкости т на вектор скорости его движения w , следовательно, импульс шй -тоже вектор. Поэтому закон сохранения импульса можно представить и в векторной форме, и в скалярной-в виде трех скалярных уравнений в направлениях осей координат х, у, 2. [c.24]

Другими словами, внутренние силы не изменяют суммарный импульс (количество движения) системы. Этот закон называют законом сохранения импульса (количества движения). [c.167]

Феноменологические соотношения, определенные в подразделе 1.1, играют важную роль в термодинамике необратимых процессов. Общую основу макроскопического описания необратимых процессов составляет неравновесная термодинамика, которая строится как теория сплошной среды и параметры которой, в отличие от равновесной термодинамики, являются функциями пространственных координат и времени. Центральное место в неравновесной термодинамике играет уравнение баланса энтропии [10]. Это уравнение выражает тот факт, что энтропия некоторого элемента объема сплошной среды изменяется со временем за счет потока энтропии в рассматриваемый объем извне и за счет положительного источника энтропии, обусловленного необходимыми процессами внутри объема. При обратимых процессах источники энтропии отсутствуют. В этом состоит локальная формулировка второго закона термодинамики. Поэтому основной задачей в теории необратимых процессов является получение выражения для источника энтропии. Для этого необходимо использовать законы сохранения массы, количества движения и энергии в дифференциальной форме, полученные в разделе 1. В уравнения сохранения входят потоки диффузии, тепла и тензор напряжений, которые характеризуют перенос массы, энергии и импульса. Важную роль играет термодинамическое уравнение Гиббса (5.49), которое связывает скорость изменения энтропии со скоростями изменения энергии и состава смеси. Оказывается, что выражение для интенсивности источника энтропии представляет собой сумму членов, каждый из которых является произведением потока, характеризующего необратимый процесс, и величины, называемой термодинамической силой. Термодинамическая сила связана с неоднородностью системы или с отклонением параметра от его равновесного значения. Потоки, в свою очередь, в первом приближении линейно зависят от термодинамических сил в соответствии с феноменологическими соотношениями. Эти линейные законы отражают зависимость потока от всех термодинамических сил, т. е. учитывают перекрестные эффекты. Так, поток вещества зависит не только от градиента концентрации, но и от градиентов давления, температуры, электрического потенциала и т. д. Неравновесная термодинамика ограничивается в основном изучением линейных феноменологических соотношений. [c.83]

Поскольку у-квант обладает импульсом, в соответствии с законом сохранения момента количества движения при его поглощении ядром должен наблюдаться эффект отдачи. Таким образом, часть энергии у-квантов тратится на отдачу и не участвует в возбуждении ядра. Импульс у-кванта равен р = Е с, соответственно энергия отдачи состав- [c.8]

В камере смешения С происходит передача энергии от рабочей жидкости к перекачиваемой. Механизм этой передачи окончательно не выяснен. Наибольшее распространение пока имеет гипотеза, согласно которой передача энергии происходит за счет передачи количества движения частицами рабочей жидкости в процессе турбулентного перемешивания. Высказана также гипотеза, по которой в камере смешения на границе двух потоков образуются неустойчивые вихревые системы, воздействующие на перекачиваемую жидкость как лопатки лопастного насоса. Существенным является то, что с помощью закона сохранения импульса можно полу шть нужные соотношения между параметрами насоса без использования какой-либо гипотезы о механизме передачи энергии от рабочей жидкости к перекачиваемой. [c.692]

Рост давления в начале камеры смешения объясняется тем, что в процессе смешения струй происходит уменьшение количества движения потока в камере, а в силу закона сохранения импульса это уменьшение количества движения приводит к росту давления в потоке. Падение давления после достижения максимума происходит потому, что при [c.692]

Основой механических процессов является закон сохранения количества движения тю, где т ж ги — масса и ее скорость. Согласно этому закону, скорость изменения количества движения (импульса) массы т равна алгебраической сумме всех сил, действующих на эту массу, т. е. в правой части равенства (1) под символами Мзх и следует понимать силы, действующие на массу т в противоположных направлениях (напомним, что в курсе общей физики сила может рассматриваться как поток импульса или, что то же, — как производная количества движения по времени). [c.12]

Так как импульс (количеств движения) — величина векторная, то под суммой импульсов (количеств движения) тел, о которой говорится в законе сохранения импульса, нужно понимать сумму векторов, т. е. геометрическую сумму (см. 13). [c.167]

В мо.мент удара частицы-молекулы о стенку сосуда (рис. 2) по закону сохранения количества движения (закон сохранения импульса) в системе молекула — стенка количество движения до и после удара должно сохраниться. Чтобы стенка не смещалась, надо приложить силу, компенсирующую удары молекул. [c.18]

Количество газа, вовлеченного в каждый момент в движение, приходящееся на единицу площади границы, конечно. Поэтому в задаче имеют место законы сохранения импульса и энергии, справедливые и на неавтомодельной стадии движения. Естественно, приходит мысль воспользоваться этими законами для определения показателя степени а и постоянной А автомодельного предельного решения, подобно тому, как это было сделано в главе 2 для рассмотренных там автомодельных решений первого рода. [c.82]

Процедурные знания — это сведения о совокупности конкретных процедур, этапов или шагов поиска целесообразных решений в новой ситуации, представленных либо на ЕЯ, либо на некотором формализованном языке (ФЯ). К процедурным знаниям в области химической технологии относятся, например, закон действия масс принцип Ле Шателье законы равновесия составов фаз гетерогенных систем законы сохранения массы, энергии, импульса и момента количества движения закон Гесса законы (начала) термодинамики физико-химические и технологические принципы наилучшего использования движущей силы ХТП, наиболее полного использования сырья и энергии в ХТС, наилучшего использования оборудования ХТС и др. алгоритмы расчета состава смесей веществ, расчета массы и объемов веществ, мольной теплоты образования соединений при химических реакциях системы уравнений математических моделей ХТП и ХТС алгоритмы анализа и оптимизации ХТП и ХТС тексты технологических регламентов и др. [c.32]

Сравнивая между собой дивергентные уравнения (2.100), (2.102) и (2.104), следует отметить, что количество законов сохранения возрастает по мере упрощения соответствующих систем (2.1), (2.101), (2.103). В то же время дивергентные формы, связанные с законами механики для массы, импульса, момента количества движения и энергии, имеют место для каждой из рассмотренных систем уравнений. [c.42]

Закон сохранения количества движения применим к жидкости на участке широкого трубопровода от сечения 1-1 до сечения 2-2 (сечение 1-1 в этом случае выбирается несколько правее места стыка трубопроводов различного диаметра). Так как на участке 1-2 к стенкам трубопровода непосредственно примыкает застойная зона, в которой наблюдается интенсивное вихреобразование с возвратным течением, величину касательного напряжения трения Тд на стенке принимают равной нулю. Поэтому секундный импульс внешних сил, действующих на выделенный объем жидкости, будет равен [c.60]

Так как законы сохранения массы, энергии и импульса рассматриваются совместно, то опишем единый практический метод составления баланса, не разделяя его для трех указанных величин (обычно практика ставит одинаковые требования в отношении массы, энергии и количества движения кроме того, и методы составления баланса для них идентичны). [c.53]

Для гидродинамических процессов особо важное значение имеют законы сохранения массы, энергии и количества движения (импульса). Законы сохранения используются в различных формулировках для описания процессов, в которых конечные суммы массы, энергии и количества движения (внутри системы) равны соответствующим суммам начального состояния. [c.49]

Основные гидродинамические параметры движения жидкости при ее неизменной плотности описываются уравнением Навье — Стокса, выражающим общий закон сохранения количества движения (импульса) для единицы объема перемещающейся жидкости [I] [c.6]

Для дальнейшего существенно понимать, что физической основой гидромеханики является закон сохранения количества движения (импульса) [c.28]

Однако, как видим, этот закон есть одно из следствий первого начала, совершенно так же, как в механике закон сохранения количества движения является следствием теоремы импульсов ( приращение количества движения системы равно сумме импульсов всех внешних сил ). [c.72]

Реактор рассчитывается на основании обсуждавшейся выше схемы, показанной на рис. 7. Общие методы расчета промышленных реакторов изложены в [27]. Расчет проводится на основании материального баланса реакции, энергетического баланса и закона сохранения количества движения (импульса). Изложенные выше экспериментальные и расчетные данные позволяют произвести такой расчет. [c.96]

Уже давно известно, что, кроме законов сохранения массы и энергии, а также закона сохранения суммарного электрического заряда, существует ряд других принципов сохранения. Так, большую роль играет в науке 3 а ко н сохранения импульса или количества движения, обозначаемого [c.149]

Речь идет о затрате части энергии при излучении или поглощении кванта на отдачу излучателя или поглотителя. В силу закона сохранения количества движения импульсы излучателя и поглотителя должны быть равны импульсу кванта, причем импульс поглотителя направлен по движению кванта, а импульс излучателя—в противоположную сторону. При фиксированной массе излучателя т, очевидно, должны выполняться условия [c.13]

АТОМЫ ОТДАЧИ — атомы, получившие определенный импульс в процессе радиоактивного распада или ядерной реакции. Явление аналогично, напр., отдаче при выстреле из орудия. Кинетич. энергия, приобретаемая А. о., может быть вычислена по законам сохранения энергии и количества движения в большинстве случаев она значительно превосходит энергию химич. связи (2—5 ав). Так, при а-распаде энергии А. о. имеют величины порядка 10 кав, при испускании у»Квантов 10—10 кав. Поэтому А. о. способны выходить из молекул химич. соединепия (см. Сцилларда — Чалмерса аффект), в к-рых они первоначально находились, переходить в газовую фазу из поверхностного слоя твердых тел, производить в последних радиационные нарушения и т. д. А. о. являются горячими атомами. [c.167]

По закону сохранения количества движения, импульс ядра отдачи Рм равен импульсу нейтрино Рм и, следовательно, энергия ядра отдачи равна [c.102]

При низких энергиях падающих фотонов электроны выбиваются из атомов преимущественно под прямыми углами к направлению движения фотона, но с увеличением энергии электроны начинают выбиваться главным образом в направлении движения фотонов. Поскольку должны выполняться законы сохранения энергии и момента количества движения, то атом, с оболочки которого вырван электрон, также получает некоторый импульс (атомы отдачи). Таким образом, фотоэффект невозможен на свободных электронах. [c.48]

Закон сохранения энергии, так же как и законы сохранения массы, заряда, импульса и момента количества движения, остаются совершенно справедливыми в квантовой механике. Следовательно, для энергии можно за-писать [c.33]

Известным из классической механики наблюдаемым или измеримым параметрам (например, импульсу или моменту количества движения) в квантовой механике соответствуют определенные предписания к математическим операциям (например, дифференцирование), которые следует применить к функции г . Их называют операторами. В гл. 5 из закона сохранения энергии будет выведено уравнение Шредингера при помощи оператора, отвечающего импульсу р. [c.34]

Непрерывность спектра -частиц, установленная Чэдвиком в 1914 г., с самого начала ставила ученых в тупик. Исследования спектров а- и у-лучей показали, что ядра существуют в некоторых определенных энергетических состояниях. Однако во всех известных случаях Р-распада переход из одного определенного состояния в другое сопровождается испусканием 3-частиц с различной кинетической энергией. Калориметрические измерения (т. е. поглощение энергии всех р-частиц в калориметре и измерение суммарного тенла) показали, что энергия, приходящаяся на долю каждой -частицы, равна не максимальной, а средней энергии р-снектра. Эти наблюдения, казалось бы, говорят о несоблюдении закона сохранения энергии при р-распаде. Более того, из экспериментов следовало, что не соблюдаются и другие хорошо известные законы сохранения. Действительно, как известно, все ядра с четными массовыми числами подчиняются статистике Бозе и имеют целочисленный спин, а все ядра с нечетными А следуют статистике Ферми и обладают полуцелым спином. Поскольку при Р-распаде массовое число не изменяется, то исходное и конечное ядра должны обладать одинаковой статистикой и спинами одного класса (целыми или полуцелыми). С другой стороны, вылетающая р-частица (электрон или позитрон) имеет спин, равный /г, и подчиняется статистике Ферми, что позволяет сделать заключение, что при р-распаде не соблюдается закон сохранения момента количества движения и меняется статистика. Наконец, опыты, в которых были измерены и сопоставлены импульсы р-частицы и ядра отдачи, указывают на несоблюдение закона сохранения импульса. [c.61]

Если тела, составляющие систему, перемещаются по одной прямой, то и векторы импульсов (количеств движения) этих тел находятся на одной прямой. В этом частном случае закон сохранения импульса примет следующий вид 1 10 + таОао = ГП1 1 + (49а) [c.167]

Простейший расчет энергии электронов (или скорости их хаотического движения) и скорости дрейфа основан на двух предположениях 1) все электроны имеют одинаковую энергию и пробегают между столкновениями равные расстояния X 2) после каждого столкновения все направления движения электрона являются равновероятными, т. е. средняя скорость дрейфа электрона после соударения равна нулю [23, 25, 26]. Полагая так, считаем, что электрон испытывает в среднем сД соударений в секунду и в среднем уменьшение количества движения равно с/ПеУеД. За это же время электрон приобретает в электрическом поле количество движения, пропорциональное еЕ. Из закона сохранения импульса следует [c.101]

Намек на то, какие скорости по душе механическим системам, я нашел в работах Гольдсмита и Эйчельбергера и Кайнике, изучавших явления удара. Например, при скорости стального шарика около 50 м/с, ударяющегося об алюминиевый стержень, изменение количества движения ударника и импульса мишени различаются на 2%, что находится в пределах экспериментальной ошибки [33, с. 177]. При скоростях порядка 2—5 км/с (например, при ударе стали о свинец) картина резко изменяется, ибо экспериментальные результаты существенно расходятся с предсказаниями, вытекающими из закона сохранения импульса [89, с. 219]. Мне стало ясно, почему Рен, Мариотт, Ньютон и другие авторы, проводившие свои опыты при значительно меньших скоростях, не обнаружили нарушения закона сохранения импульса и почему не хотели работать мои первые механические БМ. Заметные нескомпенсированные внутренние силы появились лишь после того, как в моих БМ скорости стали приближаться к 50 м/с, начиная с БМ-28. Сравнительно большие силы возникают при частотах вращения порядка нескольких сот тысяч оборотов в минуту. Например, по сообщению агентства АПН от 8 июня 1987 г., в одном из московских НИИ маховики вращаются с потерей веса 14%. Однако объяснить этого никто не может, да и полететь на такой машине тоже невозможно. Нужны другие подходы. [c.446]

Фотоэффект невозможен на свободном электроне (не связанном с атомом), так как должен выполняться закон сохранения импульса. Однако фотон поглощается целиком, если электрон связан с атомом. Сохранение импульса обеспечивается передачей определенного количества движения атому. У наиболее прочно связанны.х электронов, таких, например, как электроны УС-оболочкп, наибольшая вероятность взаимодействия с фотоном. [c.31]

Когда в движении начинают преобладать силы инерции, должен соблюдаться закон сохранения импульса, являющийся обобщением второго и третьего законов Ньютона. Это означает, что, когда животное движется в сплошной среде, оно должно получить количество движения, достаточное для уравновешива- [c.113]

Известно, что для изолированных систем соблюдается закон сохранения количества движения (импульса), который может быть сформулирован так сумма импульсов частиц, составляющих изолированную систему, есть величина постоянная. Для неизолированной системы скорость изменения импульса системы равна действующим на нее внещним силам. [c.55]

Анализ закона сохранения количества движения для турбулентных потоков приводит к прежней форме уравнения Навье — Стокса (1.1) для средних значений скоростей, но с дополнительным слагаемым, соответствующим касательным напряжениям, возникающим вследствие обмена импульсом за счет пульсационной составляющей скорости. Это дополнительное слагаемое имеет вид Смотреть страницы где упоминается термин Закон сохранения импульса (количества движения): [c.167] [c.31] [c.112] [c.31] [c.394] Смотреть главы в:

chem21.info